简介：借助于超几何函数，在广义非中心X2分布级数形式密度函数表达式的基础上列出了两类具体椭球等高分布下的广义非中心X2分布密度函数的精确表达，并给出了详细的证明过程；同时计算了这两类具体椭球等高分布下的广义非中心X2分布对应高阶矩的形式，作为推论验证了非中心X2分布相关的结论．

简介：补充四元数线性变换下四元数正态分布的性质，给出四元数非中心X^2分布、t分布，F分布的定义，导出密度函数及其性质，并研究四元数正态分布条件下样本均值及方差的分布。

简介：本文主要讨论整函数零点分布与分担值定理的联系，并运用新颖的方法证明几个有趣的定理。

简介：讨论了非线性中立型微分差分方程[y(i)+P(t)g(y(t-τ)]'+Q（t)h(y(t-σ)=0的非振动解的渐近性，得到了方程非振动解在一定条件下趋于0，+∝，-∞的几个重要结论和一系列相关的结果。

简介：本文研究抽象空间中一类具有非紧半群的半线性发展方程非局部问题.在非线性项满足适当增长条件的情形下,运用算子半群理论、Sadovskii不动点定理及凝聚映射的拓扑度不动点定理获得了所研究问题mild解的存在性.特别地,我们发现本文所得结论对抽象空间中的常微分方程非局部问题同样成立.最后,我们给出一个具体的抛物型偏微分方程非局部问题的例子来说明本文所得抽象结果的可行性.

简介：建立了一维p-laplacian方程(1)的一切解均为非振动的必要条件.所得定理改进了Kusano等在文[4]中的相应结果.

简介：非单调类性质在连续函数研究中起着重要作用．众所周知，Weierstrass函数具有非单调类性质．本文证明了Weierstrass-Mandelbrot型函数具有非单调类性质．

简介：本文利用共轭Ｃ０半群的扰动理论研究了无界容许控制算子，在太阳自反和非太阳自反Ｂａｎａｃｈ空间分别导出了一些容许性判据，并把这些抽象结果应用到了有限和无限延滞方程．

简介：本文讨论了牛曼-贝塞尔级数的共轭级数，建立了其部分和与相应的共轭Fourier三角级数的部分和之间的关系，同时结出了两个收敛定理。

简介：研究了一类奇异的非Newton多方渗流方程整体解存在性和渐进性.通过引进低能量函数的概念,证明了当初值u0(x)具有低能量时,其相应的解是整体存在的,且当t→∞时具有指数增长.

简介：设X是一个实Banach空间,X＊为其对偶空间,G是X的开、有界子集.T：D（T）（属于）X→2^x是m-增生算子,C：D（T）→X是有界算子.分别在C（T＋I）-1非扩张与C（λT＋I）-1紧的情况下,利用凝聚映射的度理论,考虑了方程0∈-R（T＋C）的可解性问题.定理4中在边界条件只为（I-（T＋C））（D（T）∩（э）G）（∪）（^-G）的情况下用L-S度理论考虑了方程0∈-（T＋C）（D（T）∩G）的可解性问题.这些定理推广了一些已有结果.

简介：给出了由压缩函数族Si(x)=(x/M)+(i/m),(M>m>1,i=0,1,2,…,m-1)通过限制某个Si出现的方式而产生的压缩不变案Ex,v.根据一个相关序列案个数的特征及连分数性质，证明了集Ex,v的盒维数与Hausdorff维数相等．

简介：本文给出了古典方向导数的一、二阶定义，借助于平均值理论给出非光滑多目标规划的二阶充分性条件。

简介：讨论一类线性差分方程非振动解的性质，给出其最终正解x(t)满足∫0x(s)ds<+∞或lim1/tL→∞的充要条件，并推广了文[2]中相应结果。

简介：本文首先研究了Green函数和y_0-正线性算子的性质,再利用其证明了时标上的2n阶微分方程正解的非存在性.

简介：利用临界点理论和变分方法,研究了一类带有脉冲效应的二阶周期边值问题,在较弱的条件下,得到了非平凡解的存在性.所得结论推广和改进了近期这方面的一些结果.

简介：物理勘探中，需要计算含一阶贝塞尔函数的广义积分．一种传统的方法是在贝塞尔函数零点之间一次应用一般积分法则积分，最后求和，这种方法收敛比较慢．特别在贝塞尔函数中r值很大的时候．另一种应用广泛的方法是数字滤波技术．该法比第一种方法快．但要求核函数迅速衰减．本文给出了一种新的计算方法，能处理核函数衰减很慢且r很大的问题，方法简单，高效率．精度高．

简介：本文运用Liapunov函数方法，研究了一类三阶非线性微分方程的周期解，得到了存在的唯一渐近稳定的周期解的充分条件。

简介：考虑有限维空间Rn(n＞1)中目标映射是仿凸锥映射的向量优化问题.通过对偶锥的端方向和标量函数的0-强制性给出了弱有效解集非空性和紧性的刻画.

简介：考虑非线性中立型微分差分方程[y(t)+P(t)g(y(t-τ))]′+Q(t)h(y(t-σ）)=0的非振动解的渐近性。若无特别申明，本文总假设A函数P(t),Q(t),g(u),h(u)皆为连续函数；B，Q（t)>0；ug(u)>0,uh(u)>0(u≠0);C，g(u)=h(u)=0当且仅当u=0。